即将开售 【2024 KIM JAE JOONG Special J-Party Fan Concert in MACAU】
Live之神、Idol界的榜样@金在中_Official 今年迎来出道20周年，常把粉丝视为第1位的他为了能和各位BABIES留下美好的回忆，将带着新的 Special J-Party Fan Concert和各位粉丝共渡20周年。BABIES不要错过这个和男朋友的聚会，感受「在朋友」的魅力吧
开售时间：2024年3月22日(星期五) - 中午12时
演出时间：2024年4月14日(星期日) – 下午5时
地点：「澳门百老汇」百老汇舞台
门票及查询：https://t.cn/E7CxnKW | +853 8883 3383
凭票当日于「澳门百老汇」可享指定餐厅9折优惠！
#金在中# #澳门百老汇# #金在中澳门演唱会# #澳门演唱会# #澳门旅游#
Live之神、Idol界的榜样@金在中_Official 今年迎来出道20周年，常把粉丝视为第1位的他为了能和各位BABIES留下美好的回忆，将带着新的 Special J-Party Fan Concert
开售时间：2024年3月22日(星期五) - 中午12时
演出时间：2024年4月14日(星期日) – 下午5时
地点：「澳门百老汇」百老汇舞台
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分离了杂质的LK-99不是超导体，而是具有百万欧姆电阻的绝缘体。由于电阻过高，无法进行标准的电导率测量[doge]
——还记得当初那些看一个所谓磁悬浮视频就吆喝“见证了历史”的人吗？
https://t.cn/A6T7O2Ni
LK-99“室温超导”假象源自Cu2S一级结构相变 | 中国物理学会期刊网
风云之声 2024-03-18 20:03 安徽
以下文章来源于中国物理学会期刊网 ，作者朱世林 等
图片
|作者：朱世林1 吴伟1,2,† 李政1,2 雒建林1,2,††
(1 中国科学院物理研究所)
(2 中国科学院大学物理科学学院)
本文选自《物理》2024年第2期
1
引 言
超导体具有零电阻和完全抗磁性(迈斯纳效应)两个特征，可用于电力传输、超导磁悬浮、核聚变等能源领域。此外，超导是一种宏观量子现象，可以用于量子计算、量子通讯等信息领域。自1911年第一个超导体被发现以来，超导体临界温度(Tc)从最初的液氦温区提升到了液氮温区，已发现的常压下最高Tc的超导体是HgBa2Ca2Cu3O8+x，Tc约134 K[1]。然而目前已知的常压下超导体的Tc都远低于室温，这极大限制了超导材料的应用。2023年7月22日韩国高丽大学Sukbae Lee等人声称在常压下铜掺杂的铅磷灰石中观测到Tc为127℃(400 K)的超导转变[2-4]，其化学式为Pb10-xCux(PO4)6O (0.9
随后，若干科研团队尝试重复LK-99的实验，有多个LK-99悬浮视频在社交媒体上流传，但没有任何科研团队观测到完全抗磁性和零电阻行为[9-12]。有一些团队在几十微米的样品中观测到半磁悬浮现象，他们认为这可能与超导体中的迈斯纳效应有关，但由于样品过小，无法测量其电阻。而另外一些团队对半悬浮现象给出了理论分析，认为这些现象和超导电性无关。虽然不同研究组制备样品的物性各不相同，但是LK-99中电阻陡降的行为一直未被复现，而对LK-99电阻陡降行为的重复是判断其是否为超导体的关键。
2
数据猜测
韩国团队论文中提及的XRD数据表明LK-99中有Cu2S杂质，因其含量不到10%而被忽视。然而超导探索中很多类似超导转变的行为都是杂质引起，因此对杂质的分析是排除假象的关键一步。根据文献报道，离子导体Cu2S在400 K附近有一个从高温六角相转变为低温单斜相的相变[13-15]，Cu2S的电导以及热膨胀系数在这个相变温度会发生明显的变化，因此LK-99的电阻陡变行为可能是杂质Cu2S导致。之前的文献没有Cu2S详细的升降温电阻率数据，因此我们团队将99.5%纯度的Cu2S粉末冷压成片，用标准四电极法测量其电阻率。图1的测量结果表明，Cu2S的电阻率在400 K附近确实存在一个陡峭的跳变，电阻率从高温到低温减小超过3个数量级。这个电阻陡降行为貌似超导转变，并且相变温度与LK-99的电阻率陡降温度接近[16]。升温和降温的电阻率实验曲线显示，相变有约10 K的迟滞行为，说明这是一级相变。虽然Cu2S电阻率下降超过3个数量级，但并未达到零电阻，并且在低温区，电阻随温度降低逐渐变大。Cu2S的电阻行为使我们猜测，在LK-99中的类似超导转变可能源于其杂质Cu2S的结构相变导致的电阻率骤降。
图片
图1 对数坐标下Cu2S电阻率随温度的变化关系。电阻率在400 K相变附近变化超过3个数量级。升降温曲线在相变温度不重合，有明显迟滞，说明此相变是一级相变。相变后电阻率不为零，而是保持一个有限值。插图为线性坐标下Cu2S电阻随温度的变化关系，因为电阻变化几个数量级，所以画成线性坐标后电阻率变化和超导相变很像[16]
3
实验设计
为了判断Cu2S对LK-99的影响，我们制备了两种Cu2S含量的LK-99：S1(含Cu2S 5%)和S2(含Cu2S 70%)。如图2所示，所有样品的电阻率都有一级结构相变特有的热迟滞行为，相变温度均在400 K附近。S1样品是绝缘体，在低温下，电阻率已经超过仪器的量程范围。在纯Cu2S和S2中，400 K附近的电阻率行为和超导相变相似，转变温度区间很窄。S2样品在相变处电阻率下降达到70%，而且在100 K到相变温区，电阻率行为表现出金属行为，在100 K以下才慢慢表现出半导体行为。图2(b)和(d)为S2和S1样品在相变温度附近的放大图，从图中也能看出，这两个样品以及纯Cu2S的相变温度并非完全重合，也说明Cu2S在LK-99中的性质会受到一定的影响，可能来源于Cu2S中S含量的差别。在S2样品中的电阻转变与韩国团队报道的LK-99的转变极其类似，完全重复了韩国团队关于电阻陡降的实验现象。
图片
图2 (a)S2样品电阻率随升降温的变化关系，插图为对数坐标下电阻率和温度的对应关系；(b)S2样品相变附近放大图，此图和LK-99在400 K左右的行为基本一致；(c)S1样品电阻率随升降温的变化关系，整体表现出绝缘体行为，说明纯的LK-99应该更绝缘；(d)S1样品相变附近的放大图[16]
磁化率数据也说明这个混合物是一个抗磁性材料[15]。如图3(a)所示，在1 T下磁化率随温度(MT)的升降温曲线显示S2在2—400 K都是抗磁行为，且在380 K能看到明显的相变，而且具有迟滞，再次确认这是一个一级相变，而且温度范围也对应于Cu2S的结构相变温度[15]。如图3(b)所示，磁化强度随磁场(MH)的曲线也表明M在第二和第四象限，是标准的抗磁行为，磁场越大，抗磁性的行为越强。而第二类超导体在更高的磁场下，抗磁行为会减弱，最终完全变为零，S2样品的这些性质和超导体不同。
图片
图3 (a)S2样品的MT曲线，在380 K能看到明显的一级相变，右上角小图是相变附近的局部放大图；(b)S2样品MH曲线，磁场越强，抗磁性的行为越明显。这些普通抗磁材料的性质和超导体的迈斯纳抗磁行为完全不同[16]
综上所述，对比纯Cu2S以及包含不同比例的Cu2S的LK-99电阻率，发现韩国小组在LK-99中的类超导行为和Cu2S在400 K附近的电阻行为极为相似。与超导体的不同之处在于在400 K附近有升降温的热迟滞行为。超导相变是二级相变，在相变温度不会出现热迟滞行为，而只有一级相变才会有热迟滞。通过电阻和磁化率精密测量结果判断：在LK-99中的类似超导行为起源于Cu2S的一级结构相变引起的电阻率下降[16]。
4
后 记
韩国团队合成LK-99的反应中产物不唯一：合成1份铜掺杂铅磷灰石(纯LK-99)，会同时产生17份铜和5份硫。这些残留物会导致大量杂质，尤其是韩国团队报道的样品中存在Cu2S。为了得到没有Cu2S的LK-99，8月14日，德国Max-Planck固态研究所的一个团队报道合成了纯的单晶LK-99。与之前需要用到坩埚的合成方法不同，该团队采用浮区法晶体生长技术，不需要在反应中加入硫，可以避免Cu2S杂质的产生。最终得到透明的纯LK-99紫色晶体，化学式为Pb8.8Cu1.2P6O25。分离了杂质的LK-99不是超导体，而是具有百万欧姆电阻的绝缘体。由于电阻过高，无法进行标准的电导率测量。纯LK-99晶体在较大的抗磁背景上表现出很小的铁磁性。该团队在结论中表示，“排除了存在超导性的可能。”另外该团队指出，LK-99中观察到的超导现象要归因于Cu2S杂质，而他们的晶体中没有这种杂质[17]。
判断一个材料是超导体的判据是这个材料具有零电阻和完全抗磁性。对电阻率急速下降和半悬浮的解释，以及纯的Pb8.8Cu1.2P6O25单晶的实验结果[16-19]，充分证明LK-99不具有零电阻和完全抗磁性，并非室温超导体。这个结论打破了对于LK-99是首个室温常压超导体的希望。此次事件的起因是Cu2S的一级结构相变被误认为超导转变，之后众多团队合作使其在短时间内得到澄清，这为今后的科研工作提供了很好的范例。去伪才能存真，可以避免在错误的方向上浪费资源和精力，让科学研究保持在重要的方向上。
参考文献
[1] Kazakov S M，Itskevich E S，Bogacheva L N. Jetp. Lett.，1993，58：343
[2] Lee S，Kim J，Im S et al. Journal of the Korean Crystal Growth and Crystal Technology，2023，33：61
[3] Lee S，Kim J H，Kwon Y W. The First Room-Temperature Ambient-Pressure Superconductor. 2023，arXiv：2307.12008
[4] Lee S，Kim J，Kim H T et al. Superconductor Pb10-xCux(PO4)6O Showing Levitation at Room Temperature and Atmospheric Pressure and Mechanism. 2023，arXiv：2307.12037
[5] Bednorz J G，Müller K A. Z. Physik B - Condensed Matter，1986，64：189
[6] Gao L，Xue Y Y，Chen F et al. Phys. Rev. B，1994，50：4260
[7] Drozdov A P，Eremets M I，Troyan I A et al. Nature，2015，525：73
[8] Kong P，Minkov V S，Kuzovnikov M A et al. Nat. Commun.，2021，12：5075
[9] Wu H，Yang L，Xiao B et al. 2023，arXiv：2308.01516
[10] Liu L，Meng Z，Wang X et al. Advanced Functional Materials，2023，33：2308938
[11] Kumar K，Karn N K，Awana V P S. Superconductor Science and Technology，2023，36：10
[12] Hou Q，Wei W，Zhou X et al. Matter，2023，6：4408
[13] Hirahara E. J. Phys. Soc. Jpn.，1951，6：422
[14] Nieroda P，Leszczyński J，Mikuła A et al. Ceramics International，2020，46：25460
[15] Chakrabarti D J，Laughlin D E. Bulletin of Alloy Phase Diagrams，1983，4：254
[16] Zhu S L，Wu W，Li Z et al. Matter，2023，6：4401
[17] Guo K，Li Y，Jia Sh. Science China Physics，Mechanics & Astronomy.，2023，66：107411
[18] Puphal P，Akbar M Y P，Hepting M et al. APL Mater.，2023，11：101128
[19] Timokhin I，Chen C，Wang Z et al. 2023，arxiv：2308.03823
（参考文献可上下滑动查看）
本文2024年3月11日发表于微信公众号 中国物理学会期刊网（LK-99“室温超导”假象源自Cu2S一级结构相变），风云之声获授权转载。
——还记得当初那些看一个所谓磁悬浮视频就吆喝“见证了历史”的人吗？
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LK-99“室温超导”假象源自Cu2S一级结构相变 | 中国物理学会期刊网
风云之声 2024-03-18 20:03 安徽
以下文章来源于中国物理学会期刊网 ，作者朱世林 等
图片
|作者：朱世林1 吴伟1,2,† 李政1,2 雒建林1,2,††
(1 中国科学院物理研究所)
(2 中国科学院大学物理科学学院)
本文选自《物理》2024年第2期
1
引 言
超导体具有零电阻和完全抗磁性(迈斯纳效应)两个特征，可用于电力传输、超导磁悬浮、核聚变等能源领域。此外，超导是一种宏观量子现象，可以用于量子计算、量子通讯等信息领域。自1911年第一个超导体被发现以来，超导体临界温度(Tc)从最初的液氦温区提升到了液氮温区，已发现的常压下最高Tc的超导体是HgBa2Ca2Cu3O8+x，Tc约134 K[1]。然而目前已知的常压下超导体的Tc都远低于室温，这极大限制了超导材料的应用。2023年7月22日韩国高丽大学Sukbae Lee等人声称在常压下铜掺杂的铅磷灰石中观测到Tc为127℃(400 K)的超导转变[2-4]，其化学式为Pb10-xCux(PO4)6O (0.9
随后，若干科研团队尝试重复LK-99的实验，有多个LK-99悬浮视频在社交媒体上流传，但没有任何科研团队观测到完全抗磁性和零电阻行为[9-12]。有一些团队在几十微米的样品中观测到半磁悬浮现象，他们认为这可能与超导体中的迈斯纳效应有关，但由于样品过小，无法测量其电阻。而另外一些团队对半悬浮现象给出了理论分析，认为这些现象和超导电性无关。虽然不同研究组制备样品的物性各不相同，但是LK-99中电阻陡降的行为一直未被复现，而对LK-99电阻陡降行为的重复是判断其是否为超导体的关键。
2
数据猜测
韩国团队论文中提及的XRD数据表明LK-99中有Cu2S杂质，因其含量不到10%而被忽视。然而超导探索中很多类似超导转变的行为都是杂质引起，因此对杂质的分析是排除假象的关键一步。根据文献报道，离子导体Cu2S在400 K附近有一个从高温六角相转变为低温单斜相的相变[13-15]，Cu2S的电导以及热膨胀系数在这个相变温度会发生明显的变化，因此LK-99的电阻陡变行为可能是杂质Cu2S导致。之前的文献没有Cu2S详细的升降温电阻率数据，因此我们团队将99.5%纯度的Cu2S粉末冷压成片，用标准四电极法测量其电阻率。图1的测量结果表明，Cu2S的电阻率在400 K附近确实存在一个陡峭的跳变，电阻率从高温到低温减小超过3个数量级。这个电阻陡降行为貌似超导转变，并且相变温度与LK-99的电阻率陡降温度接近[16]。升温和降温的电阻率实验曲线显示，相变有约10 K的迟滞行为，说明这是一级相变。虽然Cu2S电阻率下降超过3个数量级，但并未达到零电阻，并且在低温区，电阻随温度降低逐渐变大。Cu2S的电阻行为使我们猜测，在LK-99中的类似超导转变可能源于其杂质Cu2S的结构相变导致的电阻率骤降。
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图1 对数坐标下Cu2S电阻率随温度的变化关系。电阻率在400 K相变附近变化超过3个数量级。升降温曲线在相变温度不重合，有明显迟滞，说明此相变是一级相变。相变后电阻率不为零，而是保持一个有限值。插图为线性坐标下Cu2S电阻随温度的变化关系，因为电阻变化几个数量级，所以画成线性坐标后电阻率变化和超导相变很像[16]
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实验设计
为了判断Cu2S对LK-99的影响，我们制备了两种Cu2S含量的LK-99：S1(含Cu2S 5%)和S2(含Cu2S 70%)。如图2所示，所有样品的电阻率都有一级结构相变特有的热迟滞行为，相变温度均在400 K附近。S1样品是绝缘体，在低温下，电阻率已经超过仪器的量程范围。在纯Cu2S和S2中，400 K附近的电阻率行为和超导相变相似，转变温度区间很窄。S2样品在相变处电阻率下降达到70%，而且在100 K到相变温区，电阻率行为表现出金属行为，在100 K以下才慢慢表现出半导体行为。图2(b)和(d)为S2和S1样品在相变温度附近的放大图，从图中也能看出，这两个样品以及纯Cu2S的相变温度并非完全重合，也说明Cu2S在LK-99中的性质会受到一定的影响，可能来源于Cu2S中S含量的差别。在S2样品中的电阻转变与韩国团队报道的LK-99的转变极其类似，完全重复了韩国团队关于电阻陡降的实验现象。
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图2 (a)S2样品电阻率随升降温的变化关系，插图为对数坐标下电阻率和温度的对应关系；(b)S2样品相变附近放大图，此图和LK-99在400 K左右的行为基本一致；(c)S1样品电阻率随升降温的变化关系，整体表现出绝缘体行为，说明纯的LK-99应该更绝缘；(d)S1样品相变附近的放大图[16]
磁化率数据也说明这个混合物是一个抗磁性材料[15]。如图3(a)所示，在1 T下磁化率随温度(MT)的升降温曲线显示S2在2—400 K都是抗磁行为，且在380 K能看到明显的相变，而且具有迟滞，再次确认这是一个一级相变，而且温度范围也对应于Cu2S的结构相变温度[15]。如图3(b)所示，磁化强度随磁场(MH)的曲线也表明M在第二和第四象限，是标准的抗磁行为，磁场越大，抗磁性的行为越强。而第二类超导体在更高的磁场下，抗磁行为会减弱，最终完全变为零，S2样品的这些性质和超导体不同。
图片
图3 (a)S2样品的MT曲线，在380 K能看到明显的一级相变，右上角小图是相变附近的局部放大图；(b)S2样品MH曲线，磁场越强，抗磁性的行为越明显。这些普通抗磁材料的性质和超导体的迈斯纳抗磁行为完全不同[16]
综上所述，对比纯Cu2S以及包含不同比例的Cu2S的LK-99电阻率，发现韩国小组在LK-99中的类超导行为和Cu2S在400 K附近的电阻行为极为相似。与超导体的不同之处在于在400 K附近有升降温的热迟滞行为。超导相变是二级相变，在相变温度不会出现热迟滞行为，而只有一级相变才会有热迟滞。通过电阻和磁化率精密测量结果判断：在LK-99中的类似超导行为起源于Cu2S的一级结构相变引起的电阻率下降[16]。
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后 记
韩国团队合成LK-99的反应中产物不唯一：合成1份铜掺杂铅磷灰石(纯LK-99)，会同时产生17份铜和5份硫。这些残留物会导致大量杂质，尤其是韩国团队报道的样品中存在Cu2S。为了得到没有Cu2S的LK-99，8月14日，德国Max-Planck固态研究所的一个团队报道合成了纯的单晶LK-99。与之前需要用到坩埚的合成方法不同，该团队采用浮区法晶体生长技术，不需要在反应中加入硫，可以避免Cu2S杂质的产生。最终得到透明的纯LK-99紫色晶体，化学式为Pb8.8Cu1.2P6O25。分离了杂质的LK-99不是超导体，而是具有百万欧姆电阻的绝缘体。由于电阻过高，无法进行标准的电导率测量。纯LK-99晶体在较大的抗磁背景上表现出很小的铁磁性。该团队在结论中表示，“排除了存在超导性的可能。”另外该团队指出，LK-99中观察到的超导现象要归因于Cu2S杂质，而他们的晶体中没有这种杂质[17]。
判断一个材料是超导体的判据是这个材料具有零电阻和完全抗磁性。对电阻率急速下降和半悬浮的解释，以及纯的Pb8.8Cu1.2P6O25单晶的实验结果[16-19]，充分证明LK-99不具有零电阻和完全抗磁性，并非室温超导体。这个结论打破了对于LK-99是首个室温常压超导体的希望。此次事件的起因是Cu2S的一级结构相变被误认为超导转变，之后众多团队合作使其在短时间内得到澄清，这为今后的科研工作提供了很好的范例。去伪才能存真，可以避免在错误的方向上浪费资源和精力，让科学研究保持在重要的方向上。
参考文献
[1] Kazakov S M，Itskevich E S，Bogacheva L N. Jetp. Lett.，1993，58：343
[2] Lee S，Kim J，Im S et al. Journal of the Korean Crystal Growth and Crystal Technology，2023，33：61
[3] Lee S，Kim J H，Kwon Y W. The First Room-Temperature Ambient-Pressure Superconductor. 2023，arXiv：2307.12008
[4] Lee S，Kim J，Kim H T et al. Superconductor Pb10-xCux(PO4)6O Showing Levitation at Room Temperature and Atmospheric Pressure and Mechanism. 2023，arXiv：2307.12037
[5] Bednorz J G，Müller K A. Z. Physik B - Condensed Matter，1986，64：189
[6] Gao L，Xue Y Y，Chen F et al. Phys. Rev. B，1994，50：4260
[7] Drozdov A P，Eremets M I，Troyan I A et al. Nature，2015，525：73
[8] Kong P，Minkov V S，Kuzovnikov M A et al. Nat. Commun.，2021，12：5075
[9] Wu H，Yang L，Xiao B et al. 2023，arXiv：2308.01516
[10] Liu L，Meng Z，Wang X et al. Advanced Functional Materials，2023，33：2308938
[11] Kumar K，Karn N K，Awana V P S. Superconductor Science and Technology，2023，36：10
[12] Hou Q，Wei W，Zhou X et al. Matter，2023，6：4408
[13] Hirahara E. J. Phys. Soc. Jpn.，1951，6：422
[14] Nieroda P，Leszczyński J，Mikuła A et al. Ceramics International，2020，46：25460
[15] Chakrabarti D J，Laughlin D E. Bulletin of Alloy Phase Diagrams，1983，4：254
[16] Zhu S L，Wu W，Li Z et al. Matter，2023，6：4401
[17] Guo K，Li Y，Jia Sh. Science China Physics，Mechanics & Astronomy.，2023，66：107411
[18] Puphal P，Akbar M Y P，Hepting M et al. APL Mater.，2023，11：101128
[19] Timokhin I，Chen C，Wang Z et al. 2023，arxiv：2308.03823
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#2024球员锦标赛# 奖金分配：
Win: Scottie Scheffler, -20/268, $4,500,000
T-2: Brian Harman, -19/269, $1,891,666.67
T-2: Xander Schauffele, -19/269, $1,891,666.67
T-2: Wyndham Clark, -19/269, $1,891,666.67
5: Matt Fitzpatrick, -16/272, $1,025,000
T-6: Si Woo Kim, -15/273, $875,000
T-6: Hideki Matsuyama, -15/273, $875,000
8: Ludvig Aberg, -14/274, $781,250
T-9: Sahith Theegala, -13/275, $706,250
T-9: Maverick McNealy, -13/275, $706,250
T-11: Joel Dahmen, -12/276, $606,250
T-11: Taylor Montgomery, -12/276, $606,250
T-13: Corey Conners, -11/277, $489,583.33
T-13: Christiaan Bezuidenhout, -11/277, $489,583.33
T-13: Nate Lashley, -11/277, $489,583.33
T-16: Sam Ryder, -10/278, $406,250
T-16: Sepp Straka, -10/278, $406,250
T-16: Doug Ghim, -10/278, $406,250
T-19: Harris English, -9/279, $285,535.71
T-19: Shane Lowry, -9/279, $285,535.71
T-19: Dylan Wu, -9/279, $285,535.71
T-19: Kurt Kitayama, -9/279, $285,535.71
T-19: Alex Noren, -9/279, $285,535.71
T-19: Adam Schenk, -9/279, $285,535.71
T-19: Rory McIlroy, -9/279, $285,535.71
T-26: Mackenzie Hughes, -8/280, $186,250
T-26: Chris Kirk, -8/280, $186,250
T-26: Nick Taylor, -8/280, $186,250
T-26: Matti Schmid, -8/280, $186,250
T-26: Matt NeSmith, -8/280, $186,250
T-31: Ben Martin, -7/281, $152,812.50
T-31: Mark Hubbard, -7/281, $152,812.50
T-31: Sungjae Im, -7/281, $152,812.50
T-31: Taylor Moore, -7/281, $152,812.50
T-35: Denny McCarthy, -6/282, $119.285.71
T-35: Jimmy Stanger, -6/282, $119.285.71
T-35: Lee Hodges, -6/282, $119.285.71
T-35: Tommy Fleetwood, -6/282, $119.285.71
T-35: Aaron Rai, -6/282, $119.285.71
T-35: Jason Day, -6/282, $119.285.71
T-35: Brice Garnett, -6/282, $119.285.71
T-42: Grayson Murray, -5/283, $93,750
T-42: David Lipsky, -5/283, $93,750
T-42: C.T. Pan, -5/283, $93,750
T-45: Adam Scott, -4/284, $70,062.50
T-45: Ryan Moore, -4/284, $70,062.50
T-45: Jake Knapp, -4/284, $70,062.50
T-45: Collin Morikawa, -4/284, $70,062.50
T-45: Tony Finau, -4/284, $70,062.50
T-45: Austin Eckroat, -4/284, $70,062.50
T-45: Sam Burns, -4/284, $70,062.50
T-45: J.T. Poston, -4/284, $70,062.50
53: Andrew Putnam, -3/285, $60,250
T-54: Min Woo Lee, -2/286, $57,500
T-54: Francesco Molinari, -2/286, $57,500
T-54: Martin Laird, -2/286, $57,500
T-54: Zac Blair, -2/286, $57,500
T-54: Cameron Young, -2/286, $57,500
T-54: Sami Valimaki, -2/286, $57,500
T-54: Tom Hoge, -2/286, $57,500
T-54: Emiliano Grillo, -2/286, $57,500
T-62: Thomas Detry, -1/287, $55,000
T-62: Viktor Hovland, -1/287, $55,000
T-64: Seamus Power, E/288, $53,500
T-64: Max Homa, E/288, $53,500
T-64: Tyler Duncan, E/288, $53,500
T-64: J.J. Spaun, E/288, $53,500
T-68: Rickie Fowler, +2/290, $51,5000
T-68: Patrick Cantlay, +2/290, $51,500
T-68: Chan Kim, +2/290, $51,500
T-68: Peter Malnati, +2/290, $51,500
72: Gary Woodland, +3/291, $50,250
73: Keith Mitchell, +4/292, $49,750
Win: Scottie Scheffler, -20/268, $4,500,000
T-2: Brian Harman, -19/269, $1,891,666.67
T-2: Xander Schauffele, -19/269, $1,891,666.67
T-2: Wyndham Clark, -19/269, $1,891,666.67
5: Matt Fitzpatrick, -16/272, $1,025,000
T-6: Si Woo Kim, -15/273, $875,000
T-6: Hideki Matsuyama, -15/273, $875,000
8: Ludvig Aberg, -14/274, $781,250
T-9: Sahith Theegala, -13/275, $706,250
T-9: Maverick McNealy, -13/275, $706,250
T-11: Joel Dahmen, -12/276, $606,250
T-11: Taylor Montgomery, -12/276, $606,250
T-13: Corey Conners, -11/277, $489,583.33
T-13: Christiaan Bezuidenhout, -11/277, $489,583.33
T-13: Nate Lashley, -11/277, $489,583.33
T-16: Sam Ryder, -10/278, $406,250
T-16: Sepp Straka, -10/278, $406,250
T-16: Doug Ghim, -10/278, $406,250
T-19: Harris English, -9/279, $285,535.71
T-19: Shane Lowry, -9/279, $285,535.71
T-19: Dylan Wu, -9/279, $285,535.71
T-19: Kurt Kitayama, -9/279, $285,535.71
T-19: Alex Noren, -9/279, $285,535.71
T-19: Adam Schenk, -9/279, $285,535.71
T-19: Rory McIlroy, -9/279, $285,535.71
T-26: Mackenzie Hughes, -8/280, $186,250
T-26: Chris Kirk, -8/280, $186,250
T-26: Nick Taylor, -8/280, $186,250
T-26: Matti Schmid, -8/280, $186,250
T-26: Matt NeSmith, -8/280, $186,250
T-31: Ben Martin, -7/281, $152,812.50
T-31: Mark Hubbard, -7/281, $152,812.50
T-31: Sungjae Im, -7/281, $152,812.50
T-31: Taylor Moore, -7/281, $152,812.50
T-35: Denny McCarthy, -6/282, $119.285.71
T-35: Jimmy Stanger, -6/282, $119.285.71
T-35: Lee Hodges, -6/282, $119.285.71
T-35: Tommy Fleetwood, -6/282, $119.285.71
T-35: Aaron Rai, -6/282, $119.285.71
T-35: Jason Day, -6/282, $119.285.71
T-35: Brice Garnett, -6/282, $119.285.71
T-42: Grayson Murray, -5/283, $93,750
T-42: David Lipsky, -5/283, $93,750
T-42: C.T. Pan, -5/283, $93,750
T-45: Adam Scott, -4/284, $70,062.50
T-45: Ryan Moore, -4/284, $70,062.50
T-45: Jake Knapp, -4/284, $70,062.50
T-45: Collin Morikawa, -4/284, $70,062.50
T-45: Tony Finau, -4/284, $70,062.50
T-45: Austin Eckroat, -4/284, $70,062.50
T-45: Sam Burns, -4/284, $70,062.50
T-45: J.T. Poston, -4/284, $70,062.50
53: Andrew Putnam, -3/285, $60,250
T-54: Min Woo Lee, -2/286, $57,500
T-54: Francesco Molinari, -2/286, $57,500
T-54: Martin Laird, -2/286, $57,500
T-54: Zac Blair, -2/286, $57,500
T-54: Cameron Young, -2/286, $57,500
T-54: Sami Valimaki, -2/286, $57,500
T-54: Tom Hoge, -2/286, $57,500
T-54: Emiliano Grillo, -2/286, $57,500
T-62: Thomas Detry, -1/287, $55,000
T-62: Viktor Hovland, -1/287, $55,000
T-64: Seamus Power, E/288, $53,500
T-64: Max Homa, E/288, $53,500
T-64: Tyler Duncan, E/288, $53,500
T-64: J.J. Spaun, E/288, $53,500
T-68: Rickie Fowler, +2/290, $51,5000
T-68: Patrick Cantlay, +2/290, $51,500
T-68: Chan Kim, +2/290, $51,500
T-68: Peter Malnati, +2/290, $51,500
72: Gary Woodland, +3/291, $50,250
73: Keith Mitchell, +4/292, $49,750
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