横道河子镇是一座百年古镇，有着悠久的历史与俄罗斯文化脉络，由于东清铁路(中东铁路)的修建而使其得以发展，1903年中东铁路开通后，自沙俄经营中东铁路起至日伪时期，一直是重要军政机关所在地，一些来到中国的外国人在此修建别墅和公寓，开设工厂和商行，当时商贾云集，高楼林立，有“花园城镇”之称，现留有许多历史古迹，有着珍贵的历史鉴证价值，镇内仍有256 栋1901至1905年建成的俄式风格建筑，其中国家级保护建筑5处，市级保护建筑104栋。我国现存的一处木制东正教堂原址、中东铁路机车库等建筑，都完整的保留至今。 https://t.cn/z8bw8eZ
纯电C11越级挑战LS6
纯电车零跑 C11 越级挑战智己 LS6：一场实力与品质的对决
在新能源汽车市场竞争日益激烈的今天，两款备受关注的纯电 SUV 车型——中型SUV零跑 C11 和中大型SUV智己 LS6，成为了消费者关注的焦点。本文将对这两款车型进行对比，看看它们在实力与品质方面的表现如何。
一、外观设计和尺寸
零跑 C11 的外观设计年轻时尚，车身线条流畅，整体造型简洁大气。前脸采用了封闭式进气格栅，搭配犀利的大灯组，营造出强烈的科技感。车身侧面采用了悬浮式车顶设计，搭配大尺寸轮毂，运动感十足。车尾采用了贯穿式尾灯设计，点亮后辨识度极高。尺寸4750*1905*1675mm轴距2930mm
智己 LS6 的外观设计则更加注重运动感和力量感的营造。车身线条硬朗，前脸采用了大尺寸进气格栅，搭配犀利的大灯组，视觉冲击力很强。车身侧面采用了溜背式设计，搭配大尺寸轮毂，运动感十足。车尾采用了双边共两出的排气布局，营造出强烈的运动氛围。尺寸4904*1988*1669mm轴距2950mm
二、内饰设计
零跑 C11 的内饰设计简洁大气，中控台采用了对称式设计，搭配大尺寸中控屏和全液晶仪表盘，科技感十足。座椅采用了高品质材料包裹，提供了舒适的乘坐体验。此外，零跑 C11 还配备了全景天窗、无钥匙进入/启动、自动空调等配置，提升了驾乘的便利性。
智己 LS6 的内饰设计则更加注重豪华感和科技感的营造。中控台采用了非对称式设计，搭配大尺寸中控屏和全液晶仪表盘，营造出强烈的科技氛围。座椅采用了高品质材料包裹，提供了舒适的乘坐体验。此外，智己 LS6 还配备了全景天窗、无钥匙进入/启动、自动空调等配置，提升了驾乘的舒适性。
三、动力系统
零跑 C11 搭载的双电机最大功率为 400kW 的电动机，峰值扭矩为 720N·m，官方公布的 0-100km/h 加速时间为 4.5 秒。此外，零跑 C11 还配备了容量为 90kWh 的三元锂电池组，NEDC 综合续航里程为 580km。
智己 LS6 搭载了双电机最大功率为 579kW 的电动机，峰值扭矩为 800N·m，官方公布的 0-100km/h 加速时间为 3.48秒。此外，智己 LS6 还配备了容量为 100kWh 的三元锂电池组，NEDC 综合续航里程为 702km。
四、智能科技和辅助驾驶
零跑 C11 搭载了 Leapmotor OS 智能互联系统，支持语音识别、在线导航、车载娱乐等功能。此外，零跑 C11 还配备了 L2 级别的自动驾驶辅助系统，包括自适应巡航、自动泊车、车道保持等功能。
智己 LS6 搭载了 IM OS 智能互联系统，支持语音识别、在线导航、车载娱乐等功能。此外，智己 LS6 还配备了 L2.5 级别的自动驾驶辅助系统，包括自适应巡航、自动泊车、车道保持等功能。
五、安全性能
零跑 C11 配备了主副驾驶安全气囊、前排侧气囊、前后排头部气帘等安全配置，提供了全方位的安全保护。此外，零跑 C11 还配备了主动刹车、车道偏离预警、自适应巡航等主动安全配置，提升了驾驶的安全性。
智己 LS6 配备了主副驾驶安全气囊、前排侧气囊、前后排头部气帘等安全配置，提供了全方位的安全保护。此外，智己 LS6 还配备了主动刹车、车道偏离预警、自适应巡航等主动安全配置，提升了驾驶的安全性。
六、价格对比
零跑 C11 共推出了 4 款车型，官方指导价为 15.58-20.98 万元。
智己 LS6 共推出了 3 款车型，官方指导价为 24.98-30.98 万元。两车低配和顶配都差价差不多都相差10万了。
七、总结
零跑 C11 和智己 LS6 都是非常优秀的纯电 SUV 车型，它们在外观设计、内饰设计、动力系统、智能科技、安全性能等方面都有着不错的表现。不过，两款车型在定位和价格上存在一定的差异。零跑 C11 更注重性价比，适合那些对价格敏感的消费者。而智己 LS6 则更注重品质和科技感，适合那些追求高品质生活的消费者。零跑C11虽然只是中型SUV但是空间感觉不比智己LS6小。如果你正在考虑购买一款纯电 SUV 车型，不妨根据自己的需求和预算，选择适合自己的车型。
纯电车零跑 C11 越级挑战智己 LS6：一场实力与品质的对决
在新能源汽车市场竞争日益激烈的今天，两款备受关注的纯电 SUV 车型——中型SUV零跑 C11 和中大型SUV智己 LS6，成为了消费者关注的焦点。本文将对这两款车型进行对比，看看它们在实力与品质方面的表现如何。
一、外观设计和尺寸
零跑 C11 的外观设计年轻时尚，车身线条流畅，整体造型简洁大气。前脸采用了封闭式进气格栅，搭配犀利的大灯组，营造出强烈的科技感。车身侧面采用了悬浮式车顶设计，搭配大尺寸轮毂，运动感十足。车尾采用了贯穿式尾灯设计，点亮后辨识度极高。尺寸4750*1905*1675mm轴距2930mm
智己 LS6 的外观设计则更加注重运动感和力量感的营造。车身线条硬朗，前脸采用了大尺寸进气格栅，搭配犀利的大灯组，视觉冲击力很强。车身侧面采用了溜背式设计，搭配大尺寸轮毂，运动感十足。车尾采用了双边共两出的排气布局，营造出强烈的运动氛围。尺寸4904*1988*1669mm轴距2950mm
二、内饰设计
零跑 C11 的内饰设计简洁大气，中控台采用了对称式设计，搭配大尺寸中控屏和全液晶仪表盘，科技感十足。座椅采用了高品质材料包裹，提供了舒适的乘坐体验。此外，零跑 C11 还配备了全景天窗、无钥匙进入/启动、自动空调等配置，提升了驾乘的便利性。
智己 LS6 的内饰设计则更加注重豪华感和科技感的营造。中控台采用了非对称式设计，搭配大尺寸中控屏和全液晶仪表盘，营造出强烈的科技氛围。座椅采用了高品质材料包裹，提供了舒适的乘坐体验。此外，智己 LS6 还配备了全景天窗、无钥匙进入/启动、自动空调等配置，提升了驾乘的舒适性。
三、动力系统
零跑 C11 搭载的双电机最大功率为 400kW 的电动机，峰值扭矩为 720N·m，官方公布的 0-100km/h 加速时间为 4.5 秒。此外，零跑 C11 还配备了容量为 90kWh 的三元锂电池组，NEDC 综合续航里程为 580km。
智己 LS6 搭载了双电机最大功率为 579kW 的电动机，峰值扭矩为 800N·m，官方公布的 0-100km/h 加速时间为 3.48秒。此外，智己 LS6 还配备了容量为 100kWh 的三元锂电池组，NEDC 综合续航里程为 702km。
四、智能科技和辅助驾驶
零跑 C11 搭载了 Leapmotor OS 智能互联系统，支持语音识别、在线导航、车载娱乐等功能。此外，零跑 C11 还配备了 L2 级别的自动驾驶辅助系统，包括自适应巡航、自动泊车、车道保持等功能。
智己 LS6 搭载了 IM OS 智能互联系统，支持语音识别、在线导航、车载娱乐等功能。此外，智己 LS6 还配备了 L2.5 级别的自动驾驶辅助系统，包括自适应巡航、自动泊车、车道保持等功能。
五、安全性能
零跑 C11 配备了主副驾驶安全气囊、前排侧气囊、前后排头部气帘等安全配置，提供了全方位的安全保护。此外，零跑 C11 还配备了主动刹车、车道偏离预警、自适应巡航等主动安全配置，提升了驾驶的安全性。
智己 LS6 配备了主副驾驶安全气囊、前排侧气囊、前后排头部气帘等安全配置，提供了全方位的安全保护。此外，智己 LS6 还配备了主动刹车、车道偏离预警、自适应巡航等主动安全配置，提升了驾驶的安全性。
六、价格对比
零跑 C11 共推出了 4 款车型，官方指导价为 15.58-20.98 万元。
智己 LS6 共推出了 3 款车型，官方指导价为 24.98-30.98 万元。两车低配和顶配都差价差不多都相差10万了。
七、总结
零跑 C11 和智己 LS6 都是非常优秀的纯电 SUV 车型，它们在外观设计、内饰设计、动力系统、智能科技、安全性能等方面都有着不错的表现。不过，两款车型在定位和价格上存在一定的差异。零跑 C11 更注重性价比，适合那些对价格敏感的消费者。而智己 LS6 则更注重品质和科技感，适合那些追求高品质生活的消费者。零跑C11虽然只是中型SUV但是空间感觉不比智己LS6小。如果你正在考虑购买一款纯电 SUV 车型，不妨根据自己的需求和预算，选择适合自己的车型。
高温超导的一个关键现象叫做赝能隙，以前对它的产生原因有两种解释，不知道哪个正确。现在实验排除了第二种解释，这就是这项工作最重要的意义
https://t.cn/A6YVHqKt
Nature：中国科大首次观测到多体配对赝能隙，这个成果究竟多厉害？ | 王帅 林梅
风云之声 2024-02-11 20:00 安徽
以下文章来源于墨子沙龙 ，作者王帅、林梅
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近日，中国科学技术大学潘建伟、姚星灿、陈宇翱等人基于强相互作用的均匀费米气体，观测到了长期追寻的由配对涨落引起的赝能隙，并获得了配对能隙、逆配对寿命和单粒子散射率的温度依赖关系。该项工作定量表征了强相互作用费米气体中的赝能隙，为预配对作为超流先导的假说提供了支持。2月8日，该成果发表在国际权威学术期刊Nature上。
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什么是多体配对赝能隙？这个成果究竟多厉害？故事要从20世纪初开始说起。
打破超导传统认知的高温超导体
1911年，荷兰物理学家卡末林·昂内斯（Heike Kamerlingh Onnes, 1853-1926）意外发现了汞的超导现象后，这个领域不断涌现出重要的科学发现，并展现了广阔的应用前景。科学家渴望了解其内在机理，也取得了诸多进展——
1935年，德国物理学家弗利茨·伦敦（Fritz London, 1900-1954）和海因茨·伦敦（Heinz London, 1907-1970）兄弟提出了伦敦方程；1950年，由金兹堡（V. L. Ginzburg, 1916-2009）和朗道（L. D. Landau, 1908-1968）建立的金兹堡-朗道理论等；其中最著名的还是1957年提出的巴库斯理论（BCS）。
这一理论以三位美国物理学家约翰·巴丁（John Bardeen, 1908-1991）、利昂·库珀（Leon Cooper, 1930-）和约翰·施里弗（John Schrieffer, 1931-2019）命名，它成功解释了超导现象的微观机制：超导体中的电子可以通过晶格畸变导致的电声子相互作用发生配对（库珀对）。由于这些电子对的总自旋为零，整体上可以看作玻色子行为，因此低温下可以发生玻色-爱因斯坦凝聚。于是，它们可以实现宏观量子相干，形成与超流体类似的超导电流。
我们可以想象，库珀对之间既然存在相互作用，那就像两个拉手的小朋友。如果想要破坏这种成对的状态，往往需要“使点劲儿”，也就是需要一定的能量。有了这个能量，库珀对被破坏，超导状态就不复存在。所以超导体中基态和激发态之间会存在一个能量差，即超导能隙。
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实验上，1960~1961年，就职于美国通用电气公司（GE）的挪威物理学家伊瓦尔·贾埃弗（Ivar Giaever, 1929-）用铝制作隧道元件进行超导实验，观察到了超导能隙，从而验证了超导的BCS理论。
根据这套传统的BCS理论，自超导现象发现的很长一段时间，物理学界都认为超导的临界温度上限不会超过30K。但是1986年1月，美国国际商用机器公司（IBM）的德国科学家约翰内斯·贝德诺尔茨（Johannes Bednorz, 1950-）和瑞士科学家卡尔·米勒（Karl Mueller, 1927-2023）发现，陶瓷性钡镧铜氧化物可以作为超导体，其超导相变温度可以提高到35K。这一发现揭开了超导物理研究的新篇章，后来科学家将超导临界温度高于30K的超导体称为高温超导体。
在铜氧化物高温超导材料中，科学家们发现非常多新的、反常的物理现象，例如电子的配对不再是各向同性的s波，而是各向异性的d波。配对相互作用的来源也不能够用电声子耦合这一机制来解释。再比如，非超导状态不再是朗道的费米液体，而是赝能隙、电荷密度波等新奇的量子相。从而导致BCS理论不再那么适用了。
新的现象给科学家提出了新的挑战。掌握了高温超导的机制，不但是一种理论上的巨大突破，也许还意味着掌握了超导实用化的钥匙。于是，探寻高温超导机制、甚至实现室温超导被视为凝聚态物理学界的圣杯。
神奇的赝能隙可能是关键
科学家不断刷新超导临界温度的同时，也发现了越来越多的非常规超导材料，例如铁基超导体、镍基超导体等。可以说高温超导机制的研究不仅推动了凝聚态物理的前沿发展，还促进了基础物理学不同分支的融合，不断催生出新的物理思想和方法。
人们注意到，在欠掺杂铜氧化物高温超导体中观察到的赝能隙现象可能是理解高温超导机制的关键。
赝能隙这一概念最早由英国物理学家内维尔·莫特（Nevill Mott, 1905-1996）创造，起初用来描述材料费米面附近具有部分能隙的状态。后来，在高温超导领域，赝能隙被用来描述在费米面附近态密度减小的状态。
我们可以这样理解这幅画面：电子们待在一座大楼里，它们比较喜欢自己一个人待在一个房间，不喜欢和别的电子挤在一起。在低温下，它们先挑低层住，住满了再往上住。所以本应有那么一个分界层，这层以上的房间都没人住，以下的房间都有人住。而现在奇怪的事发生了——这个分界层附近楼层，居然连房间都很少——压根没啥地方能让电子住。这些奇怪的楼层就是赝能隙。而态密度，描述的就是某个能量附近，电子可能存在的态的数量多少。
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从1989年开始，核磁共振（NMR）实验、以及后续不同的实验方法都观测到了这一现象。
赝能隙的性质和能隙有相似之处，也有很大不同。根据赝能隙的实验现象，人们试图对它的成因给予解释。目前有两类主流解释：第一种解释比较直观，认为赝能隙相是超导相的先驱。
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实验上，人们观察到，对于高温超导体来说，即使在超导相变温度以上，能隙仍然存在，这就被称为超导领域的赝能隙。而我们知道，超导电性通常包含两种量子效应，即电子配对和电子对的长程相干。对于传统的低温超导体，电子配对和相位相干同时在超导临界温度处发生。但是对于高温铜氧化物超导体，电子配对温度显著高于相位相干温度。当温度达到电子配对温度时，电子的预配对已经发生。然而这时候还没有达到超导转变温度，所以并没有进入超导状态。直到温度继续降低到超导转变温度（也是相位相干温度），长程相干才出现，超导才产生。所以，在转变温度之上，甚至远高于转变温度的地方，形成了由配对涨落导致的赝能隙。
而现实中的高温超导体，未必那么“单纯”，除了有超导态之外，也许还存在其它丰富多彩的有序态。这就诞生了第二种解释——认为赝能隙与超导电性之间没有直接的关系，而是来源于其他某种长短程电荷或自旋有序态以及涨落，例如电荷密度波（CDW）、条纹相和反铁磁涨落等。
究竟哪一种解释是对的？还有没有其他解释？当体系太复杂而无法验证时，科学家会“化繁为简”，在纯净的体系中尽可能减少需要测量的物理量。幺正费米气体就是这样一种体系。在幺正费米气体中，费米原子之间具有强烈的相互作用，可以为配对提供条件。而且，费米气体没有类似固体材料晶格那样的周期性排列结构和杂质，因此不存在其他有序态。同时，该体系又具有无与伦比的可操控性，因此成为了观测由配对涨落驱动的赝能隙的理想平台。这也是使用量子模拟技术研究重要物理问题的又一实践。需要指出的是，这是对前文说到的第一种解释的验证。
把粒子“打包”，全面读取它
为了观测到费米气体里的赝能隙，我们需要测出单粒子谱函数。
所谓谱函数，就是在不同动量下的一系列曲线，其横坐标是能量，纵坐标是能态的占据概率。对于单粒子系统来说，它的谱函数就是分布于系统本征态的狄拉克函数，也就是一个孤立的单纯的“小尖尖”。然而，在类似于高温超导体的多体系统中，由于多体系统中存在的复杂的相互作用（电子-电子相互作用、电子-声子相互作用），体系的态密度分布并不是如此简单。但我们可以采取一种最为直观的处理方式——将每个粒子在多体系统中感受到的相互作用和其本身进行“打包”，从而重新构造成一个准粒子。
理论上，单粒子谱函数是用来描述多体系统状态的一种有效的近似方法，它给出了体系在特定能动量情况下的态密度信息（包括色散关系、能隙结构等）。实际对于弱相互作用的多体系统，理论物理学家就是这样处理并使用微扰论的方法对体系进行定量计算的。但对于具有强相互作用的系统而言，微扰论会失效，这个问题直到今天也没有完全解决。
虽然理论不能告诉我们准粒子的具体数学表达式，我们仍然可以通过实验直接测量系统的单粒子（准粒子）谱函数，比如一种被称为角分辨光电子能谱（ARPES）的技术。这是一种在固体物理里常见的法宝，它的原理非常简单。我们都知道光电效应，利用光照射样品，我们可以将电子从样品系统中激发出来，然后通过分析激发电子的状态还原出其在原始体系中的相关信息。
与传统的光电效应技术相比，ARPES不仅可以获得激发粒子束流，也就进而得到电子强度的信息，还可以根据动量和能量守恒定律，通过角分辨技术获得电子在多体系统中能量和不同方向的动量信息，于是我们可以分析得到电子在多体系统中不同能动量状态的占据情况。
2008年，D.S.Jin小组受APRES技术的启发，开创性地发展了动量可分辨的射频谱学技术。他们使用射频光子对原子进行激发，由于不同动量的原子在真空中飞行、到达探测器的时间或飞行距离不同，所以可以通过飞行时间技术对激发原子的动量分布进行提取，从而第一次实现了对幺正费米气体单粒子谱函数的测量并观测到了疑似赝能隙的信号。然而后来科学界发现这个信号可以被朗道费米液体理论解释，所以对其实验结果的可靠性存在广泛争议，关于幺正费米气体中赝能隙是否真实存在也一直悬而未决。
这次实验测量存在的问题主要在于能动量分辨率不高。囿于当时的技术，体系只能被束缚在一个谐势阱中，整个体系是一个密度非均匀的体系，所以发生的物理过程也非均匀。想要信息提取，就会需要使用LDA（局域密度近似），这种近似会增加数据处理负担。而且，受到仪器分辨率的影响，只能得到接近均匀密度体系的结果，进一步对提取信息造成障碍和偏差。最致命的是，激发过程还存在一定的末态效应，也就是说粒子被激发以后，还会和体系中的原始粒子存在相互作用。这一效应会改变激发粒子的能动量分布，从而对初始粒子信息的复原产生影响。
为了克服这些问题，自此之后的十余年来，世界上很多实验小组也都进行了尝试。例如使用盒型势阱技术制备密度均匀的费米气体，但是始终未能完满地解决这些问题。
射频变微波，数据才可靠
中国科学技术大学潘建伟、姚星灿、陈宇翱等人组成的研究团队经过逾四年的艰苦攻关，创造性地开发了动量可分辨的微波谱学探测技术。相比于之前射频谱激发存在末态效应这一缺陷，这一技术通过微波信号将锂原子从基态激发到更高的与初始态无相互作用的能态，从根本上避免了末态效应的影响。末态干干净净地存在着，不与其它原子的初态“暗通款曲”，等待着人们对它进行提取和分析。
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原理上，这样得到的数据更纯粹，分析得到的结果也更可靠。然而，这一技术创新也带来另一问题：高能级激发跃迁对磁场非常敏感。为了克服这一难题，他们通过融合静磁屏蔽、前馈控制等多项技术实现了稳定度优于0.1ppm的超稳磁场控制。继而将这种处于世界顶尖水平的探测方法与之前发展的高费米能（40kHz）均匀气体制备技术相结合，扫清了十几年来影响谱学测量的所有障碍。最终实现了对不同温度下的强相互作用费米气体的单粒子谱函数准确、完整的测量（高能量分辨率：<0.04倍费米能；高动量分辨率：<0.01倍费米动量）。
研究团队将目光分别对准粒子和空穴这两支准粒子。从得到的谱函数中可以看到，他们成功地观测到了分别对应于这两支准粒子的色散关系（即能量-动量关系），实验结果明确显示出了超流相变温度以上的能隙。接着，他们通过拟合准粒子色散关系的修正公式，定量地获得了配对能隙、有效质量和哈特里能移（Hartree shift），从而为起源于多体配对涨落赝能隙的存在提供了确凿的证据。也就是说，在不存在前文所说的第二种解释机制的体系里，赝能隙存在，第一种解释是成立的。
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分别对应于超导转变温度以下（左）和以上（右）的动量分辨微波谱
更进一步，实验团队与斯威本科技大学的胡辉教授和中国科学技术大学的陈启瑾教授合作，利用谱函数中的能量分布曲线，通过实验数据分析，获得了费米子自能。费米子自能是一个表征费米气体多体相互作用效应的关键物理量。有了自能，科研人员进一步提取出了逆配对寿命和单粒子散射率——这是两个与强关联量子系统微观相互作用过程紧密相关的物理量。其中，逆配对寿命是配对粒子寿命的倒数，表征的是粒子对的寿命；单粒子散射率表征的是粒子和多体相互作用背景的散射速率，散射速率越小，就意味着不容易与背景相互作用，能量、动量就越不容易传递，系统就越不“粘”。
https://t.cn/A6YVHqKt
Nature：中国科大首次观测到多体配对赝能隙，这个成果究竟多厉害？ | 王帅 林梅
风云之声 2024-02-11 20:00 安徽
以下文章来源于墨子沙龙 ，作者王帅、林梅
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近日，中国科学技术大学潘建伟、姚星灿、陈宇翱等人基于强相互作用的均匀费米气体，观测到了长期追寻的由配对涨落引起的赝能隙，并获得了配对能隙、逆配对寿命和单粒子散射率的温度依赖关系。该项工作定量表征了强相互作用费米气体中的赝能隙，为预配对作为超流先导的假说提供了支持。2月8日，该成果发表在国际权威学术期刊Nature上。
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什么是多体配对赝能隙？这个成果究竟多厉害？故事要从20世纪初开始说起。
打破超导传统认知的高温超导体
1911年，荷兰物理学家卡末林·昂内斯（Heike Kamerlingh Onnes, 1853-1926）意外发现了汞的超导现象后，这个领域不断涌现出重要的科学发现，并展现了广阔的应用前景。科学家渴望了解其内在机理，也取得了诸多进展——
1935年，德国物理学家弗利茨·伦敦（Fritz London, 1900-1954）和海因茨·伦敦（Heinz London, 1907-1970）兄弟提出了伦敦方程；1950年，由金兹堡（V. L. Ginzburg, 1916-2009）和朗道（L. D. Landau, 1908-1968）建立的金兹堡-朗道理论等；其中最著名的还是1957年提出的巴库斯理论（BCS）。
这一理论以三位美国物理学家约翰·巴丁（John Bardeen, 1908-1991）、利昂·库珀（Leon Cooper, 1930-）和约翰·施里弗（John Schrieffer, 1931-2019）命名，它成功解释了超导现象的微观机制：超导体中的电子可以通过晶格畸变导致的电声子相互作用发生配对（库珀对）。由于这些电子对的总自旋为零，整体上可以看作玻色子行为，因此低温下可以发生玻色-爱因斯坦凝聚。于是，它们可以实现宏观量子相干，形成与超流体类似的超导电流。
我们可以想象，库珀对之间既然存在相互作用，那就像两个拉手的小朋友。如果想要破坏这种成对的状态，往往需要“使点劲儿”，也就是需要一定的能量。有了这个能量，库珀对被破坏，超导状态就不复存在。所以超导体中基态和激发态之间会存在一个能量差，即超导能隙。
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实验上，1960~1961年，就职于美国通用电气公司（GE）的挪威物理学家伊瓦尔·贾埃弗（Ivar Giaever, 1929-）用铝制作隧道元件进行超导实验，观察到了超导能隙，从而验证了超导的BCS理论。
根据这套传统的BCS理论，自超导现象发现的很长一段时间，物理学界都认为超导的临界温度上限不会超过30K。但是1986年1月，美国国际商用机器公司（IBM）的德国科学家约翰内斯·贝德诺尔茨（Johannes Bednorz, 1950-）和瑞士科学家卡尔·米勒（Karl Mueller, 1927-2023）发现，陶瓷性钡镧铜氧化物可以作为超导体，其超导相变温度可以提高到35K。这一发现揭开了超导物理研究的新篇章，后来科学家将超导临界温度高于30K的超导体称为高温超导体。
在铜氧化物高温超导材料中，科学家们发现非常多新的、反常的物理现象，例如电子的配对不再是各向同性的s波，而是各向异性的d波。配对相互作用的来源也不能够用电声子耦合这一机制来解释。再比如，非超导状态不再是朗道的费米液体，而是赝能隙、电荷密度波等新奇的量子相。从而导致BCS理论不再那么适用了。
新的现象给科学家提出了新的挑战。掌握了高温超导的机制，不但是一种理论上的巨大突破，也许还意味着掌握了超导实用化的钥匙。于是，探寻高温超导机制、甚至实现室温超导被视为凝聚态物理学界的圣杯。
神奇的赝能隙可能是关键
科学家不断刷新超导临界温度的同时，也发现了越来越多的非常规超导材料，例如铁基超导体、镍基超导体等。可以说高温超导机制的研究不仅推动了凝聚态物理的前沿发展，还促进了基础物理学不同分支的融合，不断催生出新的物理思想和方法。
人们注意到，在欠掺杂铜氧化物高温超导体中观察到的赝能隙现象可能是理解高温超导机制的关键。
赝能隙这一概念最早由英国物理学家内维尔·莫特（Nevill Mott, 1905-1996）创造，起初用来描述材料费米面附近具有部分能隙的状态。后来，在高温超导领域，赝能隙被用来描述在费米面附近态密度减小的状态。
我们可以这样理解这幅画面：电子们待在一座大楼里，它们比较喜欢自己一个人待在一个房间，不喜欢和别的电子挤在一起。在低温下，它们先挑低层住，住满了再往上住。所以本应有那么一个分界层，这层以上的房间都没人住，以下的房间都有人住。而现在奇怪的事发生了——这个分界层附近楼层，居然连房间都很少——压根没啥地方能让电子住。这些奇怪的楼层就是赝能隙。而态密度，描述的就是某个能量附近，电子可能存在的态的数量多少。
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从1989年开始，核磁共振（NMR）实验、以及后续不同的实验方法都观测到了这一现象。
赝能隙的性质和能隙有相似之处，也有很大不同。根据赝能隙的实验现象，人们试图对它的成因给予解释。目前有两类主流解释：第一种解释比较直观，认为赝能隙相是超导相的先驱。
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实验上，人们观察到，对于高温超导体来说，即使在超导相变温度以上，能隙仍然存在，这就被称为超导领域的赝能隙。而我们知道，超导电性通常包含两种量子效应，即电子配对和电子对的长程相干。对于传统的低温超导体，电子配对和相位相干同时在超导临界温度处发生。但是对于高温铜氧化物超导体，电子配对温度显著高于相位相干温度。当温度达到电子配对温度时，电子的预配对已经发生。然而这时候还没有达到超导转变温度，所以并没有进入超导状态。直到温度继续降低到超导转变温度（也是相位相干温度），长程相干才出现，超导才产生。所以，在转变温度之上，甚至远高于转变温度的地方，形成了由配对涨落导致的赝能隙。
而现实中的高温超导体，未必那么“单纯”，除了有超导态之外，也许还存在其它丰富多彩的有序态。这就诞生了第二种解释——认为赝能隙与超导电性之间没有直接的关系，而是来源于其他某种长短程电荷或自旋有序态以及涨落，例如电荷密度波（CDW）、条纹相和反铁磁涨落等。
究竟哪一种解释是对的？还有没有其他解释？当体系太复杂而无法验证时，科学家会“化繁为简”，在纯净的体系中尽可能减少需要测量的物理量。幺正费米气体就是这样一种体系。在幺正费米气体中，费米原子之间具有强烈的相互作用，可以为配对提供条件。而且，费米气体没有类似固体材料晶格那样的周期性排列结构和杂质，因此不存在其他有序态。同时，该体系又具有无与伦比的可操控性，因此成为了观测由配对涨落驱动的赝能隙的理想平台。这也是使用量子模拟技术研究重要物理问题的又一实践。需要指出的是，这是对前文说到的第一种解释的验证。
把粒子“打包”，全面读取它
为了观测到费米气体里的赝能隙，我们需要测出单粒子谱函数。
所谓谱函数，就是在不同动量下的一系列曲线，其横坐标是能量，纵坐标是能态的占据概率。对于单粒子系统来说，它的谱函数就是分布于系统本征态的狄拉克函数，也就是一个孤立的单纯的“小尖尖”。然而，在类似于高温超导体的多体系统中，由于多体系统中存在的复杂的相互作用（电子-电子相互作用、电子-声子相互作用），体系的态密度分布并不是如此简单。但我们可以采取一种最为直观的处理方式——将每个粒子在多体系统中感受到的相互作用和其本身进行“打包”，从而重新构造成一个准粒子。
理论上，单粒子谱函数是用来描述多体系统状态的一种有效的近似方法，它给出了体系在特定能动量情况下的态密度信息（包括色散关系、能隙结构等）。实际对于弱相互作用的多体系统，理论物理学家就是这样处理并使用微扰论的方法对体系进行定量计算的。但对于具有强相互作用的系统而言，微扰论会失效，这个问题直到今天也没有完全解决。
虽然理论不能告诉我们准粒子的具体数学表达式，我们仍然可以通过实验直接测量系统的单粒子（准粒子）谱函数，比如一种被称为角分辨光电子能谱（ARPES）的技术。这是一种在固体物理里常见的法宝，它的原理非常简单。我们都知道光电效应，利用光照射样品，我们可以将电子从样品系统中激发出来，然后通过分析激发电子的状态还原出其在原始体系中的相关信息。
与传统的光电效应技术相比，ARPES不仅可以获得激发粒子束流，也就进而得到电子强度的信息，还可以根据动量和能量守恒定律，通过角分辨技术获得电子在多体系统中能量和不同方向的动量信息，于是我们可以分析得到电子在多体系统中不同能动量状态的占据情况。
2008年，D.S.Jin小组受APRES技术的启发，开创性地发展了动量可分辨的射频谱学技术。他们使用射频光子对原子进行激发，由于不同动量的原子在真空中飞行、到达探测器的时间或飞行距离不同，所以可以通过飞行时间技术对激发原子的动量分布进行提取，从而第一次实现了对幺正费米气体单粒子谱函数的测量并观测到了疑似赝能隙的信号。然而后来科学界发现这个信号可以被朗道费米液体理论解释，所以对其实验结果的可靠性存在广泛争议，关于幺正费米气体中赝能隙是否真实存在也一直悬而未决。
这次实验测量存在的问题主要在于能动量分辨率不高。囿于当时的技术，体系只能被束缚在一个谐势阱中，整个体系是一个密度非均匀的体系，所以发生的物理过程也非均匀。想要信息提取，就会需要使用LDA（局域密度近似），这种近似会增加数据处理负担。而且，受到仪器分辨率的影响，只能得到接近均匀密度体系的结果，进一步对提取信息造成障碍和偏差。最致命的是，激发过程还存在一定的末态效应，也就是说粒子被激发以后，还会和体系中的原始粒子存在相互作用。这一效应会改变激发粒子的能动量分布，从而对初始粒子信息的复原产生影响。
为了克服这些问题，自此之后的十余年来，世界上很多实验小组也都进行了尝试。例如使用盒型势阱技术制备密度均匀的费米气体，但是始终未能完满地解决这些问题。
射频变微波，数据才可靠
中国科学技术大学潘建伟、姚星灿、陈宇翱等人组成的研究团队经过逾四年的艰苦攻关，创造性地开发了动量可分辨的微波谱学探测技术。相比于之前射频谱激发存在末态效应这一缺陷，这一技术通过微波信号将锂原子从基态激发到更高的与初始态无相互作用的能态，从根本上避免了末态效应的影响。末态干干净净地存在着，不与其它原子的初态“暗通款曲”，等待着人们对它进行提取和分析。
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原理上，这样得到的数据更纯粹，分析得到的结果也更可靠。然而，这一技术创新也带来另一问题：高能级激发跃迁对磁场非常敏感。为了克服这一难题，他们通过融合静磁屏蔽、前馈控制等多项技术实现了稳定度优于0.1ppm的超稳磁场控制。继而将这种处于世界顶尖水平的探测方法与之前发展的高费米能（40kHz）均匀气体制备技术相结合，扫清了十几年来影响谱学测量的所有障碍。最终实现了对不同温度下的强相互作用费米气体的单粒子谱函数准确、完整的测量（高能量分辨率：<0.04倍费米能；高动量分辨率：<0.01倍费米动量）。
研究团队将目光分别对准粒子和空穴这两支准粒子。从得到的谱函数中可以看到，他们成功地观测到了分别对应于这两支准粒子的色散关系（即能量-动量关系），实验结果明确显示出了超流相变温度以上的能隙。接着，他们通过拟合准粒子色散关系的修正公式，定量地获得了配对能隙、有效质量和哈特里能移（Hartree shift），从而为起源于多体配对涨落赝能隙的存在提供了确凿的证据。也就是说，在不存在前文所说的第二种解释机制的体系里，赝能隙存在，第一种解释是成立的。
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分别对应于超导转变温度以下（左）和以上（右）的动量分辨微波谱
更进一步，实验团队与斯威本科技大学的胡辉教授和中国科学技术大学的陈启瑾教授合作，利用谱函数中的能量分布曲线，通过实验数据分析，获得了费米子自能。费米子自能是一个表征费米气体多体相互作用效应的关键物理量。有了自能，科研人员进一步提取出了逆配对寿命和单粒子散射率——这是两个与强关联量子系统微观相互作用过程紧密相关的物理量。其中，逆配对寿命是配对粒子寿命的倒数，表征的是粒子对的寿命；单粒子散射率表征的是粒子和多体相互作用背景的散射速率，散射速率越小，就意味着不容易与背景相互作用，能量、动量就越不容易传递，系统就越不“粘”。
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